PSI Brizeux Ch PO3 Ondes électromagnétiques dans le vide
12
pages
Français
Documents
Obtenez un accès à la bibliothèque pour le consulter en ligne En savoir plus
Découvre YouScribe en t'inscrivant gratuitement
Découvre YouScribe en t'inscrivant gratuitement
12
pages
Français
Documents
Obtenez un accès à la bibliothèque pour le consulter en ligne En savoir plus
PSI Brizeux Ch.PO3 Ondes électromagnétiques dans le vide 33 CHAPITRE PO3 ONDES ÉLECTROMAGNÉTIQUES DANS LE VIDE 1. STRUCTURE DE L'ONDE PLANE ELECTROMAGNETIQUE DANS LE VIDE ILLIMITE 1.1. Transversalité et orthogonalité des champs Rappelons que les champs ? E et ? B obéissent tous deux dans le vide à une équation du type : ? ? ? E - ? 1 c 2 ? ? 2 E ? t 2 = ? 0 Le vide illimité est donc un milieu non dispersif où toutes les ondes électromagnétiques planes se propagent à la vitesse c. Prenant une forme d'onde progressive suivant la direction x, les champs auront la structure : ? E ( Ex( t - ? x c ), Ey( t - ? x c ), Ez( t - ? x c ) ) ? B ( Bx( t - xc ), By( t - xc ), Bz( t - xc ) ) En outre, ils doivent obéir aux équations de Maxwell qui vont alors imposer des relations sur ces composantes. Remarquons dès à présent que dans ce problème toute dérivation partielle par rapport à y ou z sera nulle et que, en appelant u la variable t - ? x c , nous aurons : ? ? ?x = - ? 1 c ? d du et ? ? ? t = ? d du Les équations de Maxwell imposent
Voir
- electromagnetique dans le vide illimite
- po3 ondes électromagnétiques dans le vide
- onde électromagnétique
- champ
- onde
- opp dans le vide illimité
- axes du trièdre de référence colinéaires aux champs
- direction de propagation
PSI Brizeux Ch.PO3 Ondes électromagnétiques dans le vide33 CHAPITRE PO3ONDES ÉLECTROMAGNÉTIQUES DANS LE VIDE
1.
1.1.
STRUCTURE DE L’ONDE PLANE ELECTROMAGNETIQUE DANS LE VIDE ILLIMITE
Transversalité et orthogonalité des champs
Rappelons que les champsEetBobéissent tous deux dans le vide à une équation du type :
2 1"E "E- =022 c"t
Le vide illimité est donc un milieu non dispersif où toutes les ondes électromagnétiques planes se propagent à la vitesse c.
Prenant une forme d'onde progressive suivant la direction x, les champs auront la structure :
x xx E(Ex( t - ), Ey)( t - ), E ( t - )z c cc
x x x B(B ( t - ), By( t - ), Bz) )( t - x c c c
En outre, ils doivent obéir aux équations de Maxwell qui vont alors imposer des relations sur ces composantes. Remarquons dès à présent que dans ce problème toute dérivation partielle par rapport x à y ou z sera nulle et que, en appelant u la variable t - , nous aurons : c "1d"d = - et = "xcdu"tdu
Les équations de Maxwell imposent alors :
dB x divB= 0 => = 0 du "BdB1 ddBEdB xEzy1 dyz rotE= - = - => 0 - ; ; = = -"tduc duduc dudu
