Présentation d'un PowerPoint lors de la soutenance d'un memoire

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Hardet Aimlain N'Goma

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Publié le

29 janvier 2016

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618

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Soutenance d'un memoire

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Année : 2014

UNIVERSITE MARIEN NGOUABI FACULTE DES SCIENCES ET TECHNIQUES MEMOIRE N° d'ordre : Pour l'obtention duDiplôme de Master ès Sciences et Techniques Mention : Physique Parcours : Particules et Rayonnements

Présenté et soutenu Hardet Aimlain N'GOMA par Titulaire de la licence de Physique Le 16 Décembre 2014 ÉTUDES DE LA STRUCTURE ET DES PROPRIÉTÉS RADIATIVES DE TUNGUSTÈNE SEPT FOIS IONISÉ ( W VIII) D'INTÉRÊT EN FUSION THERMONUCLÉAIRE CONTRÔLÉE DIRECTEURS DE MEMOIRE BOUKA-BIONA Clobite, Maître de Conférences, Université Marien NGOUABI ENZONGA YOCA Saturnin,MaîtreAssi,stant, Université Marien NGOUABI JURY Président:MOUSSOUNDA Paul Sand,Maître de conférences, UniversitéMarien NGOUABI Membres:BOUKA-BIONA Clobitede Conférences, Université, Maître Marien NGOUABI ENZONGA YOCA Saturnin, Maître assistant,Université Marien NGOUABI

PLAN

INTRODUCTION

I. METHODOLOGIE

II. RESULTATS ET DISCUSSIONS

CONCLUSION ET PERSPECTIVES

INTRODUCTION

Les situations environnementales très inquiétantes comme le changement climatique et les accidents nucléaires sont le résultat de l'exploitation accrue des énergies fossile ou nucléaire.

Une alternative à ces énergies est la fusion thermonucléaire contrôlée, qui ore la perspective de production d'énergie sans émission de CO2 et sans production de déchets nucléaires.

Dans ce réacteur, l'interaction plasma-parois fera pénétrer le tungstène dans le cœur du plasma, et cet élément devrait s'ioniser jusqu'à des charges très élevées. Les ions du tungstène constituent

C'est ainsi, pour le diagnostic et la modélisation du plasma,laconnais-sance de la structure atomique et des propriétés radiatives de tous les états d'ionisation du tungstène est nécessaire.

Le but de ce travail est d'étudier au moyen des approches théoriques performantes et adaptées, les paramètres radiatifs du tungstène sept fois ionisé (W7+).

I. METHODOLOGIE 1. Equation de Schrödinger Le système est déterminé en résolvant l'équation de Schrödinger : ΗΨ(r,R)= EΨ(r,R) (1.1) où H est l’hamiltonien du système, Ψ(r,R) la fonction d’onde associée au niveau d’énergie.

2. Méthode Hartree-Fock (HF) L'hamiltonien non relativiste, pour un système polyélectronique de charge nucléaire Z, en unités atomiques, s'écrit :

En utilisant l’approximation du champ central pour modéliser l’interaction électrostatique interélectronique par un potentiel à symétrie sphérique : ;

La fonction d’onde atomique monoconîgurationelle solution de l’équation de SchrödingerdeSlater (antisymétrique) :

L’énergie E étant stationnaire, on peut utiliser la condition d’ortho- normalisation.

(2.3)

(2.4)

L’application du principe variationnel conduit aux équationsHF :

(2.5)

3. Equation homogène Dans les approximations des équations de Hartree-Fock, chaque équation diérentielle est homogène:

(3.1)

4. Méthode Hartree-Plus-Statistical-Exchange (HX) Le potentiel est choisie de façon à reproduire les propriétés des termes de Hartree-Fock :

(4.1)

Si l’on considère l’interaction spin-orbite, un terme est ajouté à l’expression de l’opérateur hamiltonien non relativiste (2.1) :

(4.2)

5. Méthodes HXR et HFR Le traitement des eets conduit aux équations de Dirac-Fock (DF) ou de Dirac-Hartree-Fock (DHF).

Pour Z très petit entre 10 et 30, les corrections relativistes d'énergie sont incluses par les méthodes de perturbation, en incorporant les termes de la masse-vitesse Eim et des contributions de Darwin EiD.

Pour le cas Z élevé, les corrections relativistes sont incluses dans les fonctions radiales Pnl(r) en utilisant des approximations aux équations de DHF de type potentiel local.

II. RESULTATS ET DISCUSSIONS

- Paramètre de maille théorique a= 10,228 u.a - un écart de 0,073% pour notre calcul comparé au paramètre expérimental [21] ; - Notre résultat est en bon accord avec le paramètre Théorique antérieur et la valeur expérimentale(voir Tableau des résultats page 18). .

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