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gaz
M.
le
I
M.
I
n
THÈSE
orteur
p
Jury
our
alen
obteni
tée
r
par
le
M.
grade
Crépieux,
de
Présiden
Docteur
Ueltsc
de
ngv
l'Univ
Directeur
ersité
Bose
d'Aix-Marseille
sout
Sp
publiquemen
écialité
Be
:
10
Ph
Bru,
ysique
A
Théorique
Markus
et
ain
Ph
d
ysique
Danie
Mathématique
Rapp
préparée
ob
au
M.
lab
Zagrebno
oratoire
Thèse
Cen
de
tre
présen
de
et
Ph
e
ysique
ue
Théorique
t
École
Mathieu
Do
au
ctorale
01/10/20
de
Jury
Ph
Jean-Bernard
ysique
Rapp
et
Mme.
S
deline
cience
M.
de
Holzmann,
la
Claude-Al
Matière
Pillet,
(ED
t
352)
u
Titre:
M.
Etude
l
th
hi,
éorique
orteur
du
Jak
secon
Y
d
ason,
p
V
oin
tin
t
v,
critique
de
dans
Aix-Marseille
leiic
diéren
t
Il
uctuations
est
[9].
bien
se
conn
un
u
donc
que
M.
p
temp
our
de
un
à
gaz
une
parfait
en
de
phase
Bose
dans
dans
ts
une
F
b
critique
oîte
u
bi-dimensionnelle
v
et
termes,
dans
e
un
p
piège
de
harmonique
usuel
uni-dimensionnel,
qu'il
il
t
n'existe
)
pas
Le
de
théorique
condensat
ce
de
helle
Bose-
v
Einstein
J.
à
p
temp
érieure
ératur
(ou
e
la
strictemen
classic
t
mo
p
densité
ositiv
du
e.
ces
De
ansition
plus
de
le
trer
théorème
deux
de
c
Bogoliub
ou
o
tre
v-
de
Hohen
satur
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l'exp
erg
seconde
[31],
a
[32],
sans
prouv
condensé
e
ec
que
cette
p
un
our
de
un
de
gaz
elopp
de
appro
Bose
de
(a
la
v
de
ec
Berg,
ou
cycles
sans
les
in
P
teraction)
he
dans
la
un
condensats
système
our
homogène
inférieure
bi-di
érature
mensionnel,
lle
i
mais
l
nature
est
selon
imp
de
ossible
particules
d'obtenir
temp
un
En
condensat
existe
sur
dèles
le
onde
mo
la
de
de
fondamen
l'équiv
tal.
temp
T
de
outefois,
qui
il
de
est
:
mon
génér
tré
e
dans
ondensat
[33]
existence
qu'il
c
n'est
le
pas
tal
in
uasi-c
terdit
.
que
xiste
le
[16]
condensat
[20]
soit
analogue
un
régime
c
ec
ondensat
phase
gén
de
ér
autre
ali
uctuations
sé
a
de
de
typ
d
e
e
III
présen
[28]
v
ou
prop
quasi-c
seconde
ondensat
gaz
[18].
P
En
nous
d'autres
dans
termes,
1
bien
he
qu'aucun
p
mo
les
de
autour
ne
à
p
la
eut
généralisée
être
an
macroscopiquemen
Le
t
[28],
o
de
ccup
[8]
é,
à
il
de
se
et
p
appro
ourrait
iii
qu'un
à
ense
densité
m
usuelle
ble
des
de
p
mo
une
des
érature
dans
à
une
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bande
critique
d'énergie
sue
pro
ation
c
),
he
don
du
la
mo
est
de
diée
fondamen
la
tal
aleur
puisse
la
con
de
tenir
ou
un
la
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érature
bre
gaz.
macroscopique
d'autres
de
il
particul
dans
es.
mo
Depuis
une
le
c
dé-
tr
but
à
des
d
années
nsité
2000,
critères
de
alence
nom
(ou
breuses
la
exp
érature
ériences
mon
on
ermet
t
)
été
distingue
réalisées
régimes
p
condensation
our
ts
observ
un
er
ondensat
et
alisé
comprendre
typ
les
III
propriété
quasi-c
s
et
des
co
condensats
en
dans
un
des
ondensat
mil
sur
ieux
mo
de
fondamen
basses
et
dimen-
q
sions
ondensat
[15],
é
[16],
Notons
[17].
e
Ainsi
dans
p
érience
our
et
rép
théorie
ondre,
une
dans
transition
une
séparan
première
un
app
quasi-condensé
ro
v
c
des
h
de
e
(et
,
uctuations
à
densité
ces
d'un
am
régime
biguïtés
sans
sur
de
l'existence
(et
et
v
la
uctuations
nature
densité).
du
but
condensat
e
en
thèse
basses
st
dimensions,
de
nous
ter
analysons
tra
dans
ail
c
à
ette
os
thèse
la
le
transition
cas
le
du
parfait
gaz
Bose.
parfait
our
de
faire,
Bose
dév
p
ons
our
le
des
hapitre
mo
une
dèles
c
de
d'éc
b
qui
oîte
ermet
et
revisiter
de
diéren
pièges
concepts
harmoniques
de
anisotrop
condensation,
es,
sa
en
oir
particulier
condensation
exp
Bose-Einstein
onen
de
tiellemen
v
t
den
anisotrop
J.
es
wis,
[27]
Pulé
p
les
our
innis
lequels
R.
il
eynman
existe
et
un
corrélations
condensat
longue
de
ortée
Bose-Einstein
O.
(généralisé
enrose
[28])
L.Onsager
p
Cette
our
c
une
nous
densité
sup
Résumé
c
Tc
> T <Tm c m cc
lesquels,
,
0.
c
RÉSUMÉ
tiellemen
généralisés
en
(t
s
yp
traiter
e
pièges
I,
son
I
mo
I
dèles
,
en
I
pas
I
en
I)
olymères
p
Les
our
oîtes
trois
que
concepts.
thermo
Ensuite
termédiaires
nous
anisotrop
c
et
aractérisons
s
la
cas
se-
la
conde
de
transitions
donne
p
le
our
qu'il
le
iv
mo
notre
dèle
d'éc
d'anisotropie
dèl
exp
de
onen
exp
tielle,
anisotrop
b
présen
oîtes
en
quasi-2D
qu
p
cas
our
tre
le
tri-dimensionne
c
con
hapitre
(anisotropie
2
s
et
b
piè
p
ges
our
harmoniques
in
quasi-1D
parti-
p
de
our
le
le
tal
c
te.
hapitre
première
3.
p
Nous
du
calculons
in
les
viendra
densités
la
et
p
temp
via
ératures
appro
critiques,
he
les
helle.
mo
mo
dications
es
des
et
fractions
b
condensées,
tri-dimensionnelles
les
onen
lo
t
calisations
es
énergétiques
nous
et
tons,
les
t,
longueurs
limite
de
dynami
cohérence
e
des
des
condensats
in
;
en
puis
les
nous
dèles
discutons
ls
l'in
es
terprétation
v
de
tionnels
cette
linéaire)
transition.
le
Dans
mo
le
de
c
asse
hapitre
dimensions,
4,
our
nous
p
analysons
le
la
sans
seconde
teractions
transition
tre
dans
cules,
la
notion
représen
condensat